500 hPa位势通常被称为非水平散度。据悉,在这一水平有一定程度的收敛性和高于这一水平有一定程度的发散,这样这个表面(500 hPa)表面垂直运动。第一个近似可以假设一个特定的表面密度的时间导数是一个常数,然后设置连续性方程为零。

$ $ \微分算符。u = 0 $ $

我们可以扩展条款lh和单独的竖直分量的水平分量。

这是(在等压组件)

$ $ \ nabla_H。u_H = - \压裂{\部分\ω}{\部分p} $ $

从这个方程可以得出以下

1. 如果lh小于零,那么有垂直速度的增加与减少压力

2. 如果韩大于零则有垂直下降速度减少压力

由于大气是在两个层面上有界(地面和对流层顶)的垂直速度接近零在这两个水平。然而在这两个边界之间垂直速度开始增加,达到最大值之前再次逐步减少在对流层顶。最大垂直运动的水平通常是500 hPa,这也被称为非散度的水平。

500 hPa位势通常被称为非水平散度。据悉,在这一水平有一定程度的收敛性和高于这一水平有一定程度的发散,这样这个表面(500 hPa)表面垂直运动。第一个近似可以假设一个特定的表面密度的时间导数是一个常数,然后设置连续性方程为零。

$ $ \微分算符。u = 0 $ $

我们可以扩展条款lh和单独的竖直分量的水平分量。

这是(在等压坐标)

$ $ \ nabla_H。u_H = - \压裂{\部分\ω}{\部分p} $ $

从这个方程可以得出以下

1. 如果lh小于零,那么有垂直速度的增加与减少压力

2. 如果韩大于零则有垂直下降速度减少压力

由于大气是在两个层面上有界(地面和对流层顶)的垂直速度接近零在这两个水平。然而在这两个边界之间垂直速度开始增加,达到最大值之前再次逐步减少在对流层顶。最大垂直运动的水平通常是500 hPa,这也被称为非散度的水平。

500 hPa位势通常被称为非水平散度。据悉,在这一水平有一定程度的收敛性和高于这一水平有一定程度的发散,这样这个表面(500 hPa)表面垂直运动。第一个近似可以假设一个特定的表面密度的时间导数是一个常数,然后设置连续性方程为零。

$ $ \微分算符。u = 0 $ $

我们可以扩展条款lh和单独的竖直分量的水平分量。

这是在等压(组件)

$ $ \ nabla_H。u_H = - \压裂{\部分\ω}{\部分p} $ $

从这个方程可以得出以下

1. 如果韩小于零,那么有垂直速度的增加高度

2. 如果韩大于零则有垂直下降速度高度

由于大气是在两个层面上有界(地面和对流层顶)的垂直速度接近零在这两个水平。然而在这两个边界之间垂直速度开始增加,达到最大值之前再次逐步减少在对流层顶。最大垂直运动的水平通常是500 hPa,这也被称为非散度的水平。

500 hPa位势通常被称为非水平散度。据悉,在这一水平有一定程度的收敛性和高于这一水平有一定程度的发散,这样这个表面(500 hPa)表面垂直运动。第一个近似可以假设一个特定的表面密度的时间导数是一个常数,然后设置连续性方程为零。

$ $ \微分算符。u = 0 $ $

我们可以扩展条款lh和单独的竖直分量的水平分量。

这是在等压(组件)

$ $ \ nabla_H。u_H = - \压裂{\部分\ω}{\部分p} $ $

从这个方程可以得出以下

1. 如果韩小于零,那么有垂直速度的增加减少压力

2. 如果韩大于零则有垂直下降速度减少压力

由于大气是在两个层面上有界(地面和对流层顶)的垂直速度接近零在这两个水平。然而在这两个边界之间垂直速度开始增加,达到最大值之前再次逐步减少在对流层顶。最大垂直运动的水平通常是500 hPa,这也被称为非散度的水平。