0
\ begingroup美元

从原始的干气治理大气运动方程,主要是理想气体定律,质量和能量守恒,忽视了扩散系数。

$ $ P =ω\ρR T $ $ $ $ \ \枚\压裂因此{DP} {Dt} $ $ $ $ \ω= R(ρ\ \压裂{Dt} {Dt} + T \压裂{D \ρ}{Dt}) $ $ $ $ \以来压裂{D \ρ}{Dt} = - \ρ\微分算符\ cdot vec{你}$ $和$ $ \ \压裂{Dt} {Dt} = \压裂{\ω\ρ}{c_p} + \压裂{Q} {c_p} $ $ $ $ \ω= R(\压裂{\ρ^ 2 \ω}{c_p} + \压裂{\ρQ} {c_p} - T \ρ\ vec{你})微分算符\ cdot \ $ $ $ R分布和应用理想气体定律美元美元\ω= \压裂{R \ρ^ 2 \ω}{c_p} + \压裂{PQ} {Tc_p} - P \微分算符\ cdot vec{你}$ $分离\ \ω美元从方程的右边收益率$ $ \ω=(1 - \压裂{R \ρ^ 2}{c_p}) ^{1}(\压裂{PQ} {Tc_p} - P vec{你})\微分算符\ cdot \ $ $

我称之为semi-diagnostic \ω仍然是一个美元的一部分美元\微分算符\ cdot \ vec{你}$

这是一个有效的semi-diagnostic方程\ω美元吗?

\ endgroup美元
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  • \ begingroup美元 一直以来很长一段时间我在派生等工作,所以我可能不是最好的输入来源(它变得相当复杂的对我来说这样的结尾!)。但说ρ变化随着时间的推移,似乎只有由于平流显著简化? \ endgroup美元
    - - - - - -JeopardyTempest
    2017年3月9日21:08
  • \ begingroup美元 (您可能想给更多的一些方程的假设\来源这一点) \ endgroup美元
    - - - - - -JeopardyTempest
    2017年3月9日在21:09
  • 1
    \ begingroup美元 当然,连续性假设和理想气体假设,是两个基本的假设。我也假设干气。首都D / Dt表示拉格朗日导数,这样平流是内置在导数。连续性方程在非保守的形式,我定义为能量守恒(松散)从霍尔顿的“动力气象学概论”。我定义为ω来自“大气科学”华莱士和霍布斯。 \ endgroup美元
    - - - - - -BarocliniCplusplus
    2017年3月9日在二一36
  • 1
    \ begingroup美元 是,我没有使用navier - stokes方程,不需要假设动量平衡。如果没有,我做错了什么?我相信有另一个来源——最后方程可以解释为一个重申非绝热加热的能量守恒和工作在右边。 \ endgroup美元
    - - - - - -BarocliniCplusplus
    2017年3月31日15:26
  • 1
    \ begingroup美元 这是聊天室:chat.stackexchange.com/rooms/56422/semi-diagnostic-omega \ endgroup美元
    - - - - - -BarocliniCplusplus
    2017年4月1日18:00

1回答1

0
\ begingroup美元

这不是一个有效的诊断方程。垂直速度ω\美元定义在垂直压力$ p $坐标为美元$ \ω= Dp / Dt。因此,所有你应该用于压力的方程坐标。

然后连续性方程$ $ D \ρ/ Dtρ= - \ \微分算符\ cdot \ vec u $ $

将会改变vec u = $ $ \ nabla_p \ cdot \ \ partial_x u + \ partial_y v + \ partial_p \ω= 0美元美元

同时,密度\ρ美元压力协调成为一个常数1美元美元/ g。您应该使用一切压力协调诊断方程ω\美元

\ endgroup美元

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