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\ begingroup美元

我在试图调和气压和温度之间的矛盾。

一方面,压缩空气使其升温,而膨胀空气使其降温。所以密度和温度成正比。

另一方面,大气中的暖空气是一个低压系统,冷空气是一个高压系统。所以密度和温度成反比。

为了调和这两者,我遗漏了什么?

\ endgroup美元
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    \ begingroup美元 嗨,史蒂文!以封闭容器和开放空气两种情况为例。在前者中,加热会增加容器壁上的气体压力。在后者中,加热的空气将导致大气不稳定>移动的风和密度较小的空气>较轻的大气柱重量>较低的地面气压。“>”表示通向。我希望这对你有所帮助:) \ endgroup美元
    - - - - - -ahmathelte
    2021年11月19日15:37
  • \ begingroup美元 谢谢@ahmathelte,开放和封闭容器的比喻真的很有帮助!如果你愿意这样回答,我可以接受 \ endgroup美元
    - - - - - -史蒂文
    2021年11月20日5:11
  • \ begingroup美元 你可以接受这个答案,但它是错误的。 \ endgroup美元 2021年11月20日12:57
  • \ begingroup美元 @AtmosphericPrisonEscape老实说,我不认为他们的回答有什么根本错误,只是有点离题了(这个问题不是关于加热的……但是,在密闭容器中的限制似乎是正确的,结果是p↑,而在没有限制的情况下,它是严重的ρ↓。我承认,在提到不稳定性时,ρ减少的解释确实是错误的,因为T变化本身会引起膨胀和ρ↓,但这似乎是可以解决的,也许是一些术语问题…… \ endgroup美元
    - - - - - -JeopardyTempest
    2021年11月21日22:12
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    \ begingroup美元 @ dangerdytempest:谢谢你的投入,我会添加一个TLDR; \ endgroup美元 2021年11月22日21:17

2答案2

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\ begingroup美元

或者如果其他答案的数学计算有点复杂,从广义上讲,平衡关系是:$$\frac{\mathrm{密度}\cdot \mathrm{温度}}{\mathrm{压力}}= \mathrm{常数}$$

对于压缩来说,这很简单:更高的压力会产生更高的密度和温度。

在大气中,这种平衡仍然存在。但是有可能温暖的高点温暖的低点冷高点,冷低点,取决于密度分布。

这种高压区域的形成与大气的三维结构密切相关。大气压(基本上)是指……上空空气的重量。垂直运动在很大程度上是由浮力(空气相对于周围空气的密度)驱动的……远处的力会引起空气运动(风与压力和其他力的梯度有关)。

所有这些都是说,有很多相互作用,允许各种各样的压力-温度-密度平衡,这些系统的三维结构,以及由此产生的风,降水等。这是热力学的重点在过程中的各种控制这可能会导致不同的结果。

但最终,气体中ρ P和T之间的平衡才是重要的,而你忽略了这个因素密度和压强不是一回事。似乎气体施加的压力与空气质量的实际压缩程度是一样的……但它不是…气体中分子移动的速度(即气体的温度)是第三个因素,其中任何两个因素都有可能改变,或者三个因素同时改变,但整体的平衡保持不变。

\ endgroup美元
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  • \ begingroup美元 最好把体积看作第三个变量(因为密度=质量\体积,除非气体从你考虑的区域增加\损失,否则密度和体积是彼此的倒数)。尽管这两种方法都有效。 \ endgroup美元
    - - - - - -JeopardyTempest
    2021年11月20日7:17
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\ begingroup美元

理想气体的压缩和膨胀是一个绝热过程,即熵$\rm (P\rho^{-\gamma}) = const$,在那里\伽马美元是绝热常数。
你可以用理想气闭关系重新排列$\rm P=\rho kT/\mu$找到$\rm (T\rho^{1-\gamma}) = const.$,这本质上是你之前给出的陈述,压缩气体更热(因为美元\伽马> 1美元对于实际气体),如果它们的熵保持不变。

然而,大气中的空气没有恒定的熵,因此它T(\ρ)美元-行为不同于绝热行为。相反,它遵循力平衡,即流体静力定律$\partial P/\partial r = -g(r) \rho(r)$而且$g(r) = -GM/r^2$。由此产生的密度结构是$ \ρ(r) = \ rho_0 \ * \ exp (- h(\压裂{1}{r} - \压裂{1}{r_0})) $以大气密度为尺度高度H = kT /通用\μ美元0指数表示表面的密度和半径。
现在我们只需要联系起来\ rho_0美元其他已知的量,当我们假设整个大气质量的时候rm M_ $ \{大气层}$都包含在一个高度的大气中,那么我们得到$\rm M_{atmo} = 4\pi \rho_0 H R_0^2$
一眼就能看出$\rm \rho_0 \sim 1/H \sim 1/T$。这表明,对于较冷的大气(较小的H),当遵循力平衡而不是熵守恒时,地面上的密度一定较大。

简短的,不那么数学的总结:

压缩气体会自然升温。如果没有与环境发生热量交换,那么一段时间后,我们可以膨胀气体,将其冷却到完全相同的初始温度。
这叫做绝热过程,是热力学的核心词汇。

如果我们假设过程是非绝热的,也就是说,我们允许气体与环境交换能量,那么它的温度就不能由绝热条件来决定。相反,我们必须看看还有什么对气体起作用。
行星的大气层是由重力保持的,而正是重力能量决定了一种不同的行为:在引力场中,冷气体体积必须是被压缩的,因为它没有足够的压力来抵抗重力。热气体可以在行星的引力阱中膨胀得很远。

这有点简化了,因为在引力场中也可以有绝热气体,但如果你们感兴趣的话,我只会在这个答案中提到它。

\ endgroup美元

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