我在试图调和气压和温度之间的矛盾。
一方面,压缩空气使其升温,而膨胀空气使其降温。所以密度和温度成正比。
另一方面,大气中的暖空气是一个低压系统,冷空气是一个高压系统。所以密度和温度成反比。
为了调和这两者,我遗漏了什么?
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一方面,压缩空气使其升温,而膨胀空气使其降温。所以密度和温度成正比。
另一方面,大气中的暖空气是一个低压系统,冷空气是一个高压系统。所以密度和温度成反比。
为了调和这两者,我遗漏了什么?
或者如果其他答案的数学计算有点复杂,从广义上讲,平衡关系是:$$\frac{\mathrm{密度}\cdot \mathrm{温度}}{\mathrm{压力}}= \mathrm{常数}$$
对于压缩来说,这很简单:更高的压力会产生更高的密度和温度。
在大气中,这种平衡仍然存在。但是有可能温暖的高点,温暖的低点,冷高点,冷低点,取决于密度分布。
这种高压区域的形成与大气的三维结构密切相关。大气压(基本上)是指……上空空气的重量。垂直运动在很大程度上是由浮力(空气相对于周围空气的密度)驱动的……远处的力会引起空气运动(风与压力和其他力的梯度有关)。
所有这些都是说,有很多相互作用,允许各种各样的压力-温度-密度平衡,这些系统的三维结构,以及由此产生的风,降水等。这是热力学的重点在过程中的各种控制这可能会导致不同的结果。
但最终,气体中ρ P和T之间的平衡才是重要的,而你忽略了这个因素密度和压强不是一回事。似乎气体施加的压力与空气质量的实际压缩程度是一样的……但它不是…气体中分子移动的速度(即气体的温度)是第三个因素,其中任何两个因素都有可能改变,或者三个因素同时改变,但整体的平衡保持不变。
理想气体的压缩和膨胀是一个绝热过程,即熵$\rm (P\rho^{-\gamma}) = const$,在那里\伽马美元是绝热常数。
你可以用理想气闭关系重新排列$\rm P=\rho kT/\mu$找到$\rm (T\rho^{1-\gamma}) = const.$,这本质上是你之前给出的陈述,压缩气体更热(因为美元\伽马> 1美元对于实际气体),如果它们的熵保持不变。
然而,大气中的空气没有恒定的熵,因此它T(\ρ)美元-行为不同于绝热行为。相反,它遵循力平衡,即流体静力定律$\partial P/\partial r = -g(r) \rho(r)$而且$g(r) = -GM/r^2$。由此产生的密度结构是$ \ρ(r) = \ rho_0 \ * \ exp (- h(\压裂{1}{r} - \压裂{1}{r_0})) $以大气密度为尺度高度H = kT /通用\μ美元0指数表示表面的密度和半径。
现在我们只需要联系起来\ rho_0美元其他已知的量,当我们假设整个大气质量的时候rm M_ $ \{大气层}$都包含在一个高度的大气中,那么我们得到$\rm M_{atmo} = 4\pi \rho_0 H R_0^2$。
一眼就能看出$\rm \rho_0 \sim 1/H \sim 1/T$。这表明,对于较冷的大气(较小的H),当遵循力平衡而不是熵守恒时,地面上的密度一定较大。
简短的,不那么数学的总结:
压缩气体会自然升温。如果没有与环境发生热量交换,那么一段时间后,我们可以膨胀气体,将其冷却到完全相同的初始温度。
这叫做绝热过程,是热力学的核心词汇。
如果我们假设过程是非绝热的,也就是说,我们允许气体与环境交换能量,那么它的温度就不能由绝热条件来决定。相反,我们必须看看还有什么对气体起作用。
行星的大气层是由重力保持的,而正是重力能量决定了一种不同的行为:在引力场中,冷气体体积必须是被压缩的,因为它没有足够的压力来抵抗重力。热气体可以在行星的引力阱中膨胀得很远。
这有点简化了,因为在引力场中也可以有绝热气体,但如果你们感兴趣的话,我只会在这个答案中提到它。