首先，这肯定是行星旋转的速度，以及大气在南北方向上产生的风速。
在我的理解中，这些细胞是随着南北向风的流动而形成的，并从这个方向偏转。因此，细胞的数量将取决于从赤道或极点开始的风，以及它们在被偏转到完全纬向之前所能覆盖的距离。
为了大致了解这个距离，我尝试着(以一种非常快速、肮脏且极有可能是极其错误的方式)估算这个距离，假设在天气尺度上的行星坐标中简化了Navier-Stokes方程:
$$\partial_t \vec v = 2 \Omega \sin\Theta (\vec v \乘以\vec z)$$
得到了子午速度的调和方程
$ $ \ partial_ {tt} v_{\φ}= -(2θ罪\ω\ \)^ 2 v_{\φ}$ $用通常的尺度分析论证给我们一个时间尺度$ \ tau_{\φ}$对于这个方程的解所包含的周期运动
$$\tau_{\phi} \sim \frac{1}{2\Omega \sin\Theta}$$
对应一个距离$$ d \sim \frac{v_0}{2\Omega \sin\Theta_0}$$被漩涡覆盖。当然，我在这里假设了初始速度$v_0 = \text{const}$和初始科里奥利因子常数$\Theta = \Theta_0$。
现在这样的“结构”(上述等式的解)将有一个大小2 d美元在子午方向上，具有的空间美元\πR_{\文本{星球}}$我们每个半球哈德利细胞的数量变得很简单$ $ N = \压裂{v_0}{\πR_文本{星球}}{\ \ω\罪\ Theta_0} $ $
我们需要从极点开始估计这个数字，因为科里奥利参数在赤道消失了。
稍后我将(如果我没有忘记的话)提取一些数字，看看这个估计有多糟糕，或者也许有人可以尝试一下。不管怎样，我愿意接受任何了解情况的人对这些论点的改进，但快速调查一下霍尔顿，《动力气象学概论》不幸的是，它并没有透露太多信息。
但也要进一步解决你的问题:当然，我们需要一些气候模型来进行估计v_0美元知道行星自转的速度。不管我的公式有多糟糕，初始参数的偏差和。“攀登子午线”应该能够形成哈德利细胞。
来自高层大气的回流风、大气边界层的表面摩擦也将对精确计算起作用。
