首先,这肯定是行星旋转的速度和风速你在North-South-direction气氛可以生成。在我的理解这些细胞形式计算风流动,成为从这个方向偏转。所以细胞的数量将取决于风开始在赤道或杆的距离,他们完全可以覆盖之前偏离到纬向的方向。有一个粗略的知道这个距离我试图估计(在一个非常快速,又脏又最有可能极其错误的方式)在行星通过假设简化的n - s方程对天气尺度坐标:$ $ vec v =ω2 \ \ partial_t \ \罪\θvec z) vec v(\ \ * \ $ $导致谐波方程子午速度$ $ \ partial_ {tt} v_{\φ}= -(2θ罪\ω\ \)^ 2 v_{\φ}$ $的规模分析的常用参数给了我们一个时间表\美元tau_{\φ}$周期性运动参与解决方案的方程,$ $ \ tau_{φ\}\ sim \压裂{1}{2 \ω\罪\θ}$ $ $ $ d对应于距离\ sim \压裂{v_0}{2ω\ \罪\ Theta_0} $ $覆盖的漩涡。当然,我在这里欺骗通过假设初始速度v_0 = {const} \文本和美元最初Coriolis-factor常数\θ= \ Theta_0美元。像现在这样一个“结构”(解决上述方程式。)将大小的2 d子午方向的美元,美元的有空间\πR_{\文本{星球}}$我们每个半球的哈德利细胞数量变得简单$ $ N = \压裂{\πR_文本{星球}}{\ \ω\罪\ Theta_0} {v_0} $ $,我们需要估计这个数字在两极开始,在赤道科里奥利参数就消失了。我将稍后(如果我不忘记它)摘些数字,看看这估计是不好,或者有人可以试试。不管怎样,我为改进这些参数的人都知道,但是快速调查霍尔顿,_An介绍动态Meteorology_,不幸的是没有透露太多。但也解决你的问题有点进一步指出:当然,我们需要一些气候模型能够估计v_0美元并且知道行星旋转的速度。独立于我的公式是,多么糟糕的初始参数偏差vs。 'climbing the meridian' should hold for the formation of a Hadley cell. Returning winds from higher atmospheric layers, surface friction in the atmospheric boundary layer will also play a role for an exact calculation. ---------- Addendum: [Rhines (1975)][1] has however found a relation $N \sim R_{planet} \sqrt{\frac{\Omega}{v_0}}$, by considering how turbulent eddies will break up energy-limited by zonal jets. Also turbulent eddies can provide a good mechanism for justifying a locally constant $v_0$, that I simply assumed in my calculation above. On the other hand I just noticed a trivial error in my above calculation and cleared that. The fraction that is N was the other way round. Sorry for that. [1]: http://journals.cambridge.org/action/displayAbstract?fromPage=online&aid=373502&fileId=S0022112075001504