开始与原方程。我们先写流体静力学方程:$ $ \压裂{\部分p}{\部分z} = - \ρg让我们证明美元美元- g =θc_p \ \压裂{\部分\π}{\部分z} $ $如果我们用乘法法则,我们观察到$ $ - g = c_p(\压裂{\部分\θ\π}{\部分z} - \π\压裂{\部分\θ}{\部分z})以来$ $ $ \π= \压裂{T}{\θ}$,我们可以说T = \π\θ美元,这使得上述方程$ $ - g = c_p(\压裂{\部分T}{\部分z} - \π\压裂{\部分\θ}{\部分z})可以表明,美元美元\压裂{\部分\θ}{\部分z} = \压裂{\θ}{T}(\压裂{\部分T}{\部分z} + \压裂{g} {c_p})可以写成美元美元\压裂{\部分\θ}{\部分z} = \压裂{1}{\π}(\压裂{\部分T}{\部分z} + \压裂{g} {c_p}) $ $替代进我的第四个方程$ $ - g = c_p(\压裂{\部分T}{\部分z} - \压裂{\π}{\π}(\压裂{\部分T}{\部分z} + \压裂{g} {c_p})) $ $从这里我想你可以算出来。推导美元\压裂{\部分\θ}{\部分z} $ $ $ \θ= T(\压裂{p_0} {p}) ^ \压裂{R_d} {c_p} $ $ $ $日志(\θ=日志(T) + \压裂{R_d} {c_p}(日志(p_0)日志(p)) $ $ $ $ \压裂{1}{\θ}\压裂{\部分\θ}{\部分z} = \压裂{1}{T} \压裂{\部分T}{\部分z} - \压裂{R_d} {c_p p} \压裂{\部分p}{\部分z} $ $利用静力学方程$ $ \压裂{1}{\θ}\压裂{\部分\θ}{\部分z} = \压裂{1}{T} \压裂{\部分T}{\部分z} + \压裂{R_d \ρg} {c_p p} $ $ $ $ \压裂{1}{\θ}\压裂{\部分\θ}{\部分z} = \压裂{1}{T} \压裂{\部分T}{\部分z} + \压裂{g} {c_p T} $ $ $ $ \压裂{\部分\θ}{\部分z} = \压裂{\θ}{T}(\压裂{\部分T}{\部分z} + \压裂{g} {c_p}) $ $